使用大型强子对撞机上的CMS检测器，搜索重化的马约拉纳中微子（N），使其变成W玻色子和轻子。 使用在质心能量为8 TeV的质子-质子碰撞中在2012年期间收集的19.7 fb -1的数据来搜索两个射流以及两个相同符号电子或相同符号电子-μ对的签名。 发现该数据与预期的标准模型（SM）背景一致，并且在类型1跷跷板机制的范围内，在质量乘积范围内生产重马约拉纳中微子的横截面时间与支化分数的上限设定了上限 在40至500 GeV之间。 该结果还被解释为对重的马约拉纳中微子和SM中微子之间混合的限制。 在所考虑的质量范围内，| V eN |的上限范围为0.00015–0.72。 2 | 6.6×10 -5 -0.47 | V eN VμN * | 2 /（| V eN | 2 + | VμN | 2），其中VℓN是描述重中微子与风味the的SM中微子混合的混合元素。 这些限制是对超过200 GeV的重大马约拉纳中微子质量的最严格的直接限制。

中微子振荡的发现引发了许多尚未解决的基本物理学问题。 其中两个问题很简单，易于陈述且至关重要：中微子质量的值是多少？ 中微子是马约拉纳费米子吗？ 我们不知道这些问题的答案的原因是，在超相对论体系之外很难测量中微子的性质。 我们讨论了接近阈值的eγ→eνν的物理学，其中一个人可以访问非相对论中微子，而只有非相对论中微子。 在接近阈值时，eγ→eνν′是一个丰富的现象，其横截面对中微子质量的各个值和中微子的性质敏感。 我们表明，如果可以扫描阈值区域，则可以很容易地确定最轻的中微子的质量，中微子的质量有序化以及中微子是否为马约拉那费米子。 但是，实际上，事件发生率很小，背景非常广泛。 在亚eV体制中，对eγ→eνν的观察似乎在实验室中是完全无法接近的。 尽管如此，我们的结果有效地说明了非相对论中微子可观测物的辨别力。

最近的作品[Y. Huang和B.-Q. 妈妈 物理 [1，1，62（2018）]将IceCube观测到的所有四个PeV中微子与伽马射线爆发相关联，并显示出规律性，这表明洛伦兹违规标度ELV =（6.5±0.4）×1017 GeV，符号因子s =±1 在中微子和反中微子之间。 中微子和反中微子（“反之亦然”）与“时间延迟”和“时间提前”事件的关联只是一个假设，因为IceCube检测器无法分辨中微子的手性，因此需要进一步的实验测试以验证该假设。 我们在标准模型扩展（SME）框架中得出CPT奇数Lorentz违反参数的值，并对超腔中微子（或反中微子）的电子-正电子对发射进行阈值分析。 我们发现Y. Huang和B.-Q提出了不同的中微子/反中微子传播特性。 Ma可以在SME框架中描述为具有Lorentz不变性和CPT对称性违例，但具有阈值能量约束。 建议一种可行的方法来测试中微子和反中微子之间的CPT对称性违规。

在本文中，我们将讨论暗物质粒子an灭为右旋中微子的特殊情况。 我们计算了来自银河系中心的预计伽玛射线过量，并将我们的结果与费米-拉特实验的数据进行了比较。 带有较重暗物质粒子的约10-60 GeV右旋中微子可以完美解释观测到的光谱。 an没横截面＆lt;σv＆gt;落入范围0。 5–4×10 -26 cm 3 / s，与WIMP ni没横截面大致兼容。

费米伽马射线太空望远镜的数据指出，在银河系中心周围的区域中，伽马射线过多，其峰值约为1-3 GeV。 这种异常过量可以用质量在31–40 GeV范围内的暗物质候选物well灭成截面为pairsσv〉≃（1.4–2.0）×10-26 cm3 / s的bb对来很好地描述。 在这项工作中，我们探索了在辐射中微子质量模型的框架内拥有这种暗物质候选物的可能性。 该模型是标准模型的简单扩展，它具有额外的U（1）X规范对称性，其中标准模型中微子质量既出现在树级别，也出现了辐射，通过异常地自由添加了一个单重态费米子NR和两个三重态费米子Σ1R ，Σ2R和合适的希格斯标量。 自发的规范对称性破裂以导致残留Z2对称性的方式实现，因此提供了稳定的冷暗物质候选物。 我们表明，在我们的模型中，单线态费米离子暗物质候选物会引起银河系中心伽玛射线过量。 同时满足对文物密度，直接检测散射以及对撞机边界的约束的参数空间基本上对应于s波共振，其中规范玻色子质量mX约为暗物质质量mχ的两倍。 我们还将讨论这种轻费米子单重态暗物质与轻中微子质量的相容性。

在超级神冈大学使用核去激发γ射线测量中微子和反中微子氧的中性类准弹性相互作用，以从T2K中微子（抗中微子）的14.94（16.35）×1020质子对靶暴露的数据中识别类似信号的相互作用。 ）光束。 测得的氧核通量平均截面为⟨σν-NCQE⟩= 1.70±0.17（stat。）-0.38 + 0.51（syst。）×10-38 cm2 /氧气，通量平均能量为0.82 GeV，⟨ 中微子和反中微子的σν-NCQE⟩= 0.98±0.16（stat。）-0.19 + 0.26（syst。）×10-38 cm2 /氧气，通量平均能量为0.68 GeV。 这些结果是迄今为止最精确的结果，抗中微子的结果是该通道的首次横截面测量。 将它们与各种理论预测进行比较。 还讨论了目前和将来的水切伦科夫探测器对搜寻超新星遗迹中微子的背景评价的影响。

在带有一对带相同或相反电荷的高能电子或介子以及两个高能射流的情况下，进行搜索右手的马约拉那或狄拉克中微子N R和右手的规子玻色子W R。 这些事件是从pp碰撞数据中选择的，该碰撞数据由ATLAS检测器在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时采集的积分光度为36.1 fb-1。 没有观察到与标准模型的明显差异。 结果在左右对称模型的理论框架内进行解释，并且在重的右手W玻色子和中微子质量平面中的质量上设置了下限。 对于马约拉纳和狄拉克N R中微子，被排除的区域扩展到m R R = 4.7 $$ {m} _ {R_R} = 4.7 $$ TeV。

提出了在具有两个相同风味的轻子（e或μ）和两个射流的情况下，搜索重质右旋W玻色子（WR）并分解为重质右旋中微子和带电轻子的搜索方法。 该分析基于质子质子碰撞数据，该数据是2016年大型强子对撞系统CMS合作社收集的，对应的综合光度为35.9 fb-1。 在Dilepton加Dijet系统的不变质量分布中，没有发现超出标准模型预期的显着过量。 假设耦合与标准模型的耦合相同，并且只有一个重的中微子风味NR对WR衰减宽度有显着贡献，则二维mWRmNR $$ \ left（{m} _ {{\ mathrm { W}} _ {\ mathrm {R}}}，{m} _ {{\ mathrm {N}} _ {\ mathrm {R}}} \ right）在95％置信水平下排除的$$质量平面扩展到大约 mWR = 4.4 $$ {m} _ {{\ mathrm {W}} _ {\ mathrm {R}}} = 4.4 $$ TeV，它涵盖了WR玻色子质量以下的大范围右手中微子质量。 该分析提供了迄今为止最严格的WR质量限制。

一个新的理论框架，基于应用于中微子的开放系统的量子场理论，已经被开发来描述外部环境中的中微子演化，这解释了中微子量子退相干的影响。 所开发的新方法使人们能够获得退相干和弛豫参数的显式表达，这些参数用于解释中微子参与的特定过程，以及外部环境和中微子本身（包括中微子能量）的特征。 我们已经使用这种方法来考虑在天体环境中中微子辐射衰变导致光子和暗光子产生的中微子量子退相干的新机制。 即将进行的新型大体积中微子探测器的前景突出了进行研究的重要性，这将为超新星中微子通量的高统计测量提供新的前沿。

ANTARES望远镜的主要目标之一是寻找点状中微子源。 在这种情况下，指向精度和检测器的角度分辨率都很重要，因此需要一种可靠的方法来评估这种性能。 为了测量探测器的指向精度，一种可能性是研究月球的阴影，即由吸收宇宙射线引起的月球方向的大气μ子通量的不足。 通过分析2007年至2016年之间的数据，观察到月影的统计显着性为$ 3.5 \ sigma $$3.5σ。 向下的μ子的探测器角分辨率为$ 0.73 ^ {\ circ} \ pm 0.14 ^ {\ circ}。$$0.73∘±0.14∘。 最终的指示性能与预期一致。 通过暂时在ANTARES位置附近移动的船舶上的淋浴阵列检测器收集的数据，可以实现对望远镜指向精度的独立检查。