我们建议在标准模型中对Peccei-Quinn对称性进行新的解释，将其识别为轴向B + L对称性，即U（1）PQ≡U（1）γ5（B + L）。 这种新的解释保留了Peccei-Quinn解决方案对强力CP问题的所有吸引人的特征，但同时也导致了其他一些有趣的新结果。 由于标识为U（1）PQ≡U（1）γ5（B + L），自发对称性破坏后，轴也像Majoron一样为中微子诱导小的跷跷板质量。 这种鉴定的另一个新颖特征是自发（以及手性）质子衰变现象，其衰变速率与轴突衰变常数有关。 指出了可以用来检验这种解释的低能方法。

我们对标准模型的低比例I型跷跷板扩展内的轻中微子质量矩阵的单环校正进行了详细的分析，以及它们在无中微子双β衰变实验搜索中的意义。 我们显示，只要需要在树级和轻中微子质量的单回路贡献之间进行微调抵消，总是可以通过交换重的中微子对有效的中微子中微子质量做出贡献。 我们将微调水平作为跷跷板参数的函数进行量化，并引入中微子Yukawa矩阵的Casas-Ibarra参数化的一般化，这很容易允许包括对轻中微子质量的单环校正。

中微子双β（0ν2β）衰变是目前粒子物理和核物理中唯一可行的探测大规模中微子是否为马约拉纳费米子的过程。 如果它们具有马约拉纳性质并且具有正常的质量顺序，则0ν2β衰变的有效中微子质量项可能会在其三个分量之间遭受显着抵消，从而陷入下降，从而导致衰变。 |⟨m⟩ee|的三维图 反对最小的中微子质量m1和相关的Majorana相ρ。 我们对这种井内的精细问题提出了全新的，完整的分析认识，并确定了|⟨m⟩ee|的新阈值。 就中微子质量和风味混合角度而言：|⟨m⟩ee| ∗ =m3sin2θ13与tanθ12= m1 / m2和ρ=π有关。 该阈值点链接|⟨m⟩ee|的局部最小值和最大值 可以用来表示未来0ν2β衰减实验的可观察性或敏感性。 给定当前的中微子振荡数据，发现|⟨m⟩ee| <|⟨m⟩ee| ∗的可能性很小。

在PIENU实验的当前工作中，除了检查轻中微子的预期峰外，还通过检查观察到的μ子能谱中是否存在额外的峰，从而在静子π+→μ+ν的π衰变中寻找重中微子。 没有观察到重中微子的证据。 在中微子质量区域15.7–33.8 MeV / c $ ^ {2} $的中微子混合矩阵|Uμi| 2设置了上限，比以前的结果提高了一个数量级。

我们根据热等离子体中的中性或带电标量场的衰减来计算单重态费米子的生产率。 我们发现，当等离子体温度超过衰减标量的质量时，会进行大量的热校正。 我们给出了在衰变产物相对论的情况下温度校正的生产率的解析表达式。 我们还通过数值研究了非相对论衰变产物的状态。 我们的结果可用于确定标量衰变中产生的暗物质粒子的丰度和动量分布。 包含热校正有助于改善对暗物质粒子自由流动的预测，这对于测试给定模型与宇宙结构形成的兼容性至关重要。 经过一些修改，我们的结果可能会推广到标量衰变中其他暗物质候选的产生。

Schechter-Valle定理指出，当没有任何可能的微调或抵消时，对中微子双β（0ββ）衰变的积极观察意味着中微子的有限马约拉纳质量项。 在此笔记中，我们重新检查了Schechter值定理的定量影响，发现当前对0β-衰变核的半衰期的实验下限对马约拉纳中微子质量|μmee|施加了限制上限。 在四回路水平上辐射产生的<7.43×10×29 eV。 此外，我们归纳了这种定量分析的0ββ衰变到轻子数违反（LNV）介子衰变Mâââ´Mâ€++++“α+ + +”“β” （对于α，β= e或¼）。 给定当前的上限，这些罕见的LNV衰变，我们得出了环诱导的马约拉纳中微子质量|αm½ee| <9.7×10â18’eV ||mμe¼| <1.6×10×15eV 和|απ¼¼| <1.0×10×12 eV来自Kâˆâ€ÏÏ++ e∠+ eâˆ，KâˆâÏâÏ ++ e∠+++ ”和“ Kâˆâ€” ++++“¼” +“ +”。 还给出了D，Ds和B介子的LNV衰减的辐射中微子质量的部分列表。

我们提出了一种使用LHC上的纯轻子衰变来区分重中微子的狄拉克/马约拉那特性的方法，该中微子的质量低于W玻色子质量。 该策略利用了W +→l + 1l +1'-ν衰变中相反电荷轻子的前后不对称性。 为了检验该模型的实验可行性，我们通过数值分析和重中微子质量的不同范围表明，在衰变W +→e + e +μ+ν中，可以将正电子与W衰变区分开 来自重中微子的正电子。 最后，我们估计Dirac和Majorana N中微子在LHC Run II上的事件数，其综合光度为120 fb-1。 如果从重到轻的中微子混合是|UNμ| 2，| UNe |2≳10-6，则可以找到信号。

我们调查了MINOS和T2K实验中带电和中性电流数据涉及振荡和衰减的场景的状态。 我们首先提出在振荡与衰减的框架中从MINOS的带电电流中微子和反中微子数据的分析，并获得非零衰减参数γ3的最佳拟合。 MINOS带电和中性点电流数据分析的结果最适合| m322 | = 2.34×10×3 eV2，sin2×23 = 0.60和零衰减参数，该参数对应

我们研究了Bc介子的半轻质和非轻质衰变至D波反光子现象，即ηc2（11D2），ψ2（13D2）和ψ3（13D3）。 在我们的计算中，采用瞬时Bethe–Salpeter方法获得强子矩阵元素。 该方法包括相对论校正，这对高轨道激发态尤其重要。 对于以电子为最终轻子的半轻衰变通道，我们得到的分支比B [Bc→ηc2eνé] = 5.9 + 1.0-0.8×10-4，B [Bc→ψ2eνé] = 1.5 + 0.3-0.2 ×10-4，且B [Bc→ψ3eν′e] = 3.5 + 0.8-0.6×10-4。 还介绍了这些过程中的过渡形式因子，前后不对称性和轻子谱。 对于非轻子衰变通道，以ρ为较轻介子的通道具有最大的分支比，B [Bc→ηc2ρ] = 8.1 + 1.0-1.0×10-4，B [Bc→ψ2ρ] = 9.6 + 1.0-1.0×10 -5，且B [Bc→ψ3ρ] = 4.1 + 0.8-0.7×10-4。

我们提出了一个模型，其中中微子质量以三个循环的顺序生成，而中微子双β衰减发生在一个循环。 因此，即使中微子质量非常小，我们也可以在未来的实验中观察到大的中微子双β衰变。 该模型从中微子数据中接收到强约束，并且轻子味违反了衰变，从而大大减少了自由参数的数量。 我们的模型还开辟了在TeV体制之下拥有多个新标量的可能性，可以在对撞机实验中进行探索。 此外，我们的模型还具有不间断的Z 2对称性，这使我们能够确定可行的暗物质候选者。